Иванова Галина Калениковна
научный сотрудник
Образование:
В 1956 г окончила Горьковский государственный университет им. Н. И. Лобачевского, физико–математический факультет, физическое отделение, специальность – физика.
Членство в профессиональных организациях:
Член Российского акустического общества (РАО).
Награды, премии, гранты:
1997-1999, 2003-2008 –исполнитель работ по грантам
Область профессиональных интересов:
с 2001 г – распространение акустических волн в стратифицированном по глубине океане, имеющем подводный звуковой канал.
Публикации
за 2003 – 2008 гг:
5 статей, 5 докладов
Статьи:
- Зверев В.А., Иванова Г.К. О формировании волн Бриллюэна в подводном звуковом канале // Акуст. Журн. 2003. Т. 49. №5. С. 632-637
- Диденкулов И.Н., Зверев В.А., Иванов В.П., Иванова Г.К. Измерение и расчет вертикальной структуры звукового поля в океане //Акуст. Журн. 2004. Т. 50. № 6. С. 783-791.
- Зверев В.А., Иванова Г.К, О вертикальной структуре звукового поля в каноническом волноводе на больших дистанциях // Акуст. журн. 2005. Т. 51. № 6. С. 771-776.
- Зверев В.А., Иванова Г.К. О зависимости вертикальной структуры акустического поля в океане от расстояния // Акуст. журн. 2007. Т. 53. № 2. С. 197-204.
- Зверев В.А., Иванова Г.К. О горизонтальной структуре звукового поля в океане // Акуст. журн.2008. Т. 54. № 3. С. 411-417.
Наиболее значительные результаты:
В перечисленных работах все расчеты проводятся методом геометрической акустики с учетом только водных лучей. В работах [3-5] используется каноническое распределение скорости звука по глубине волновода. Источник звука помещен на оси звукового канала.
В работах [1-5] впервые для определения структуры звукового поля вдоль одной из осей координат, например, глубины z, при фиксированном значении координаты x используется зависимость координаты z от основной характеристики луча - угла выхода из источника: z(q) при x=const; q - угол выхода луча из источника, отсчитываемый от оси z. Аналогично определяется структура поля вдоль оси x при фиксированной глубине z: x(q), при z=const. Функции z(q), (x=const), x(q), (z=const) являются функциями углового распределения (УР) координат лучей и полностью определяют структуру звукового поля вдоль выбранной координаты.
Наиболее информативной является функция УР вертикальных координат лучей z(q), т.к. она охватывает все лучи, вышедшие из источника. Функция z(q) является осциллирующей кривой, имеющей ряд экстремумов по обе стороны от оси волновода. Амплитуда осцилляций кривой при уменьшении q возрастает, экстремумы z(q) смещаются к границам волновода. Число осцилляций z(q) зависит от числа циклов лучей на фиксированном расстоянии.
Экстремумы функции z(q) являются каустиками. Первые каустики возникают на расстояниях, превышающих одну длину цикла лучей. Число лучей в каждой точке экстремума (каустики) равно или превышает 2, наибольшее количество лучей сосредоточено в центре экстремума, который является центром каустики. Каустики образованы лучами, имеющими одинаковое суммарное число точек заворота лучей выше и ниже оси волновода. В каждую точку каустики попадают лучи, имеющие близкие, но различные углы выхода из источника. Набег фаз лучей вдоль траекторий в каждой точке отличается меньше, чем на p, поэтому амплитуда суммарного поля при близких величинах амплитуд поля отдельных лучей возрастает пропорционально числу лучей. Таким образом, экстремумы УР z(q) дают полную информацию о каустиках, образующихся на фиксированном расстоянии x=const: число каустик, координаты их центра, размер вдоль оси z, число и углы выхода лучей в каждой точке z, расстояние по оси z между каустиками.
Структура звукового поля между каустиками также создается несколькими лучами, приходящими в одну точку. Отличие от каустик состоит в том, что эти лучи имеют разное суммарное число точек заворота выше и ниже оси волновода, существенно различные углы выхода и разные величины набега фаз вдоль траекторий в пределах 2p после вычитания целого числа 2p. Поэтому при суммировании полей отдельных лучей в каждой точке усиления поля не происходит. Амплитуда поля между каустиками меняется от точки к точке, оставаясь небольшой по величине
Таким образом, использование функций УР координат z(q) является наиболее простым, точным и наглядным способом получения информации о структуре звукового поля вдоль вертикальной координаты при x=const. Расчет функций z(q) при x=const по лучевым траекториям не вызывает затруднений.
